![\"\"](\"..\/..\/esperti\/fis\/punte\/eq2.gif\"\/)
<\/p>\n Una linea nel piano, o piu’ in generale nello spazio, ad andamento come
\n sul dirsi “regolare” (cio\u00e8 senza cuspidi) puo’ essere approssimata, nelle
\n zone in cui essa curva, a porzioni di circonferenza. Si parla in questo
\n caso del cosiddetto cerchio “osculatore”, ossia il cerchio (con un suo
\n proprio raggio, detto appunto raggio di curvatura) col quale la linea
\n in quella porzione pu\u00f2 essere approssimato. Il discorso \u00e8 esattamente
\n analogo per le superfici regolari nel qual caso si parla di sfera osculatrice.
\n Il raggio di curvatura pu\u00f2 essere allora calcolato ad esempio con metodi
\n geometrici: Si prendano due punti distinti P1 e P2 sulla curva (ovvero
\n sul cerchio osculatore) e si considerino le tangenti t1 e t2 rispettivamente
\n in P1 e P2, poi le perpendicolari ad esse che passano per i due punti
\n in questione; in tal modo avremo ottenuto le normali n1 ed n2, la cui
\n intersezione rappresenta il centro di curvatura ed una qualsiasi delle
\n distanze da esso a P1 o P2 il raggio. La formula chiusa per il raggio
\n di curvatura \u00e8:<\/p>\n
<\/p>\n
Si ragiona in modo analogo per le superfici ad ottenere il raggio di
\n curvatura della sfera approssimante. <\/p>\n
In elettrostatica \u00e8 noto il fenomeno del “potere dispersivo delle punte”
\n di un conduttore. Possiamo, in virt\u00f9 del ragionamento svolto prima, pensare
\n alla zona “appuntita” di un conduttore come ad una sfera approssimante
\n il cui raggio sia piccolissimo. E’ tuttavia noto che il potenziale sulla
\n superficie di un conduttore \u00e8 costante per cui, ricordando l’espressione
\n che lega il campo elettrico di un conduttore sferico al suo potenziale,
\n ci rendiamo conto che a parit\u00e0 di potenziale il campo elettrico \u00e8 pi\u00f9
\n elevato se il raggio diminuisce. In definitiva il campo elettrico \u00e8 elevatissimo
\n in prossimit\u00e0 di zone con piccolo raggio di curvatura e viceversa. Se
\n ne deduce che, essendo il campo elettrico elevato in tali zone, vi \u00e8 un
\n forte accumulo di cariche elettriche che evidentemente, dato l’ “affollamento”,
\n appena possono cercano di sfuggire via, ad esempio trovando un percorso
\n favorevole attraverso un contatto esterno o attraverso l’aria (ionizzata
\n nelle vicinanze per induzione). <\/p>\n
Si puo’ sfruttare tale effetto di “fuga” dalle punte impiegandolo nei
\n cosiddetti “scaricatori”, elementi che servono appunto a scaricare il
\n flusso di cariche in presenza di un elevato campo elettrico, dovuto ad
\n esempio ad una sovratensione per un guasto su una linea a causa di un
\n corto circuito. Essi entrano in funzione solo se il campo \u00e8 cos\u00ec elevato
\n da superare la barriera di potenziale imposta dall’artmosfera circostante,
\n ionizzando l’aria attorno e provocando una forte scarica elettrica (ovviamente
\n se il fenomeno continua a persistere interverranno le protezioni a monte,
\n ossia gli interruttori automatici, ma questo esula dai contenuti del discorso).
\n Un’altra possibile applicazione del potere dispersivo delle punte \u00e8 la
\n possibilit\u00e0 di mantenere un arco elettrico tra due punte di carbone (il
\n cosiddetto arco voltaico). Fu Humphrey Davy ad osservare, nel 1800, che
\n dalla scarica di una tensione elettrica si poteva produrre luce. A differenza
\n della luce ad incandescenza, racchiusa in una lampadina vuota d\u2019aria,
\n la luce ad arco “brucia” all\u2019aria aperta sugli elettrodi. Un ulteriore
\n applicazione sono i saldatori ad arco voltaico in cui un grosso flusso
\n di cariche (l’arco) \u00e8 mantenuto da due punte di carbonio. Il grosso flusso
\n di corrente serve per saldare generalmente laminati o simili. <\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"
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