{"id":113,"date":"2002-01-04T00:00:00","date_gmt":"2002-01-03T23:00:00","guid":{"rendered":""},"modified":"-0001-11-30T00:00:00","modified_gmt":"-0001-11-29T22:00:00","slug":"113","status":"publish","type":"post","link":"https:\/\/www.vialattea.net\/content\/113\/","title":{"rendered":"Guardando le carte del tempo atmosferico ho notato che i fronti d’aria si muovono in direzione parallela alle isobare e non piuttosto ortogonali ad esse come mi sarei aspettato. Come mai?"},"content":{"rendered":"

\n <\/p>\n

Le correnti d’aria si muovono (sorprendentemente) secondo le isobare
\n invece che perpendicolarmente ad esse per via della rotazione terrestre.\u00a0<\/p>\n

Motivazione molto approssimativa<\/b> ma, spero, intuitiva: Immaginiamo
\n un osservatore in piedi sul polo nord. Immaginiamo che questo osservatore
\n non ruoti con la terra, ma guardi fisso una stella (osservatore circa
\n inerziale, almeno per quanto interessa questa discussione); la terra gli
\n girer\u00e0 sotto i piedi in senso antiorario (da ovest a est). Immaginiamo
\n anche che al polo nord ci sia un punto di massima pressione atmosferica.
\n L’aria muover\u00e0 radialmente rispetto all'”osservatore inerziale”
\n e quando giunger\u00e0 a cerchi sempre pi\u00f9 ampi, per attrito col suolo che
\n le gira sotto, comincer\u00e0, lentamente a girare anch’essa. Vista da un osservatore
\n solidale con la terra essa tender\u00e0 quindi a percorrere una spirale oraria.
\n Se invece poniamo al polo una depressione, l’aria in arrivo conserver\u00e0
\n una velocit\u00e0 di rotazione da ovest a est e quindi rispetto a un osservatore
\n polare sar\u00e0 vista percorrere una spirale antioraria. Questo \u00e8 vero per
\n tutto l’emisfero boreale, massimamente al polo e via via scemando fino
\n all’equatore dove il fenomeno si annulla per ripresentarsi a versi scambiati
\n nell’emisfero australe dove ovviamente crescer\u00e0 diventando massimo ancora
\n al polo sud. La spirale di cui sopra \u00e8 talmente stretta (attrito con la
\n terra molto basso) che la direzione del vento, almeno a latitudini come
\n le nostre, \u00e8 molto vicina alle isobare.\u00a0<\/p>\n

<\/font>\n <\/p>\n

Dal punto
\n di vista della meccanica<\/b> occorre ricordare che ogni oggetto in moto
\n con la velocit\u00e0 <\/font>v<\/b><\/font>
\n rispetto alla superficie terrestre sar\u00e0 soggetto alla accelerazione di
\n Coriolis (Gaspard Gustave Coriolis Parigi 1792-1843 ) <\/i>espressa
\n dal seguente prodotto vettoriale:<\/font><\/p>\n

\n <\/div>\n

Ac = 2w <\/b>x
\n v <\/b><\/font><\/p>\n

\n <\/div>\n

Ora, come
\n \u00e8 noto, il prodotto vettoriale produce un risultato perpendicolare a entrambi
\n i fattori, da cui si deduce che l’accelerazione di Coriolis \u00e8 in ogni
\n istante “trasversale”, in altre parole un corpo che si muove
\n sulla superficie terrestre \u00e8 costantemente soggetto a una forza laterale.
\n Essendo il vettore <\/font>v<\/b><\/font>
\n <\/b>del vento circa sempre parallelo alla superficie terrestre, essa sar\u00e0
\n massima ai poli. All’equatore la sola componente di Coriolis attiva sar\u00e0
\n quella diretta verso l’alto o verso il basso (rispetto alla superficie
\n terrestre in quel punto) che praticamente non interessa in quanto trascurabile
\n rispetto alla gravit\u00e0.Questa componente dell’accelerazione di Coriolis
\n costituisce in pratica l’aggiustamento della forza centrifuga che come
\n \u00e8 noto \u00e8 w2<\/sup>r<\/b> e, essendo la velocit\u00e0 angolare al quadrato,
\n l’accelerazione di Coriolis costituisce il classico doppio prodotto del
\n quadrato di un binomio. Essendo centrifuga e’ quindi perpendicolare al
\n terreno. <\/font><\/p>\n

\n <\/p>\n

Facciamo un esempio spero chiarificatore della componente della accelerazione
\n di Coriolis che ci interessa: Supponiamo di essere in piedi al centro
\n di una piattaforma circolare che si muove di moto circolare uniforme.
\n Finch\u00e9 restiamo al centro la nostra velocit\u00e0 sar\u00e0 nulla; muovendoci secondo
\n un raggio della piattaforma, a ogni passo, il nostro raggio aumenta e
\n con esso la nostra velocit\u00e0 tangenziale che sar\u00e0 evidentemente diretta
\n trasversalmente al nostro moto relativo lungo il raggio. Se ci fermiamo,
\n questa velocit\u00e0 tangenziale non aumenter\u00e0, se torniamo ad avanzare essa
\n si far\u00e0 sentire di nuovo. Insomma noi subiamo un’accelerazione “di
\n fianco” perch\u00e9, muovendoci secondo il raggio, acquisiamo o perdiamo
\n velocit\u00e0 tangenziale. Quindi la piattaforma ci sta accelerando “di
\n fianco” proprio con l’accelerazione di Coriolis.\u00a0<\/p>\n

La prova pi\u00f9 classica<\/b> dell’accelerazione di Coriolis \u00e8 appunto
\n la rotazione dei venti oggetto di questa domanda-risposta. Un’altra classica
\n prova \u00e8 l’usura asimmetrica delle rotaie delle ferrovie in direzione nord
\n sud a latitudini alte.<\/p>\n

<\/font><\/div>\n


\n <\/font><\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":"

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